Меню

Магнитодвижущая сила прямолинейного проводника с током равна

Магнитное поле прямолинейного проводника с током.

Если прямолинейный проводник с током будет создавать магнитное поле, то магнитная индукция в какой-то точке этого поля будет прямо пропорциональна силе тока в этом проводнике, обратно пропорциональна расстоянию до точки, где рассматривается значение индукции и, кроме того, зависит от среды, в которой находится этот проводник.

где I – сила тока в проводнике;

a – расстояние от проводника до точки N, где рассматривается значение магнитной индукции;

μa – величина, учитывающая магнитные свойства среды, называется абсолютной магнитной проницаемостью среды.

Для вакуума μa обозначается:

и называется магнитной постоянной.

Величина, показывающая во сколько раз абсолютная магнитная проницаемость той или иной среды больше абсолютной магнитной проницаемости вакуума, называется магнитной проницаемостью.

Тогда магнитная индукция поля, созданного проводника с током будет равна:

В зависимости от величины магнитной проницаемости все вещества с магнитной точки зрения делятся на группы:

1) диамагнитные, у которых – μ  1 – это Cu, Al, Zn, Ag и др.

2) парамагнитные – с μ  1 – это воздух, Au, Pt…

3) ферромагнитные – с μ  1 и μ  const.

Определить магнитную индукцию поля, созданного проводником с током 500 А, в точке, удаленной от этого проводника на расстояние 10 см. Провод находится в воздухе.

Напряженность магнитного поля.

Напряженность магнитного поля – это величина, которая так же, как и магнитная индукция характеризует силу магнитного поля, но не зависящая от свойств среды.

.

Учитывая, что магнитная индукция поля, созданного прямолинейным проводником с током равна:

тогда напряженность магнитного поля, созданного прямолинейным проводником с током:

.

Величина, определяемая произведением напряженности магнитного поля на длину линии магнитной индукции, называется магнитным напряжением.

.

Магнитное напряжение, вычисленное на всей длине линии магнитной индукции, называется намагничивающей силой или магнитодвижущей силой (МДС).

Закон полного тока.

Намагничивающая сила всегда равна алгебраической сумме токов, пронизывающих поверхность, ограниченную данной линией магнитной индукции.

Магнитное поле катушки с током.

Рассмотрим катушку с W-числом витков и выберем в ней замкнутый контур, совпадающий с магнитной линией в виде окружности радиуса R и длиной l, которая равна:

Поверхность, ограниченную этим контуром пронизывают все W проводов с током одного направления. Тогда полный ток, протекающий во всех W проводах катушки будет равен:

Согласно закона полного тока:

, а , тогда , откуда

Таким образом, напряженность магнитного поля катушки с током будет пропорциональна току, протекающему по катушке, числу витков в ней и обратно пропорциональна длине катушки.

Учитывая, что магнитная индукция поля и его напряженность связаны между собой уравнением:

или ,

тогда выражение для магнитной индукции поля, созданного катушкой с током, будет иметь вид:

т.к. магнитный поток и магнитная индукция связана между собой уравнением:

,

тогда выражение для магнитной потока поля, созданного катушкой с током, будет иметь вид:

Магнитный поток, создаваемый катушкой с током будет зависеть от величины тока, проходящего по катушке, числа ее витков, а так же от геометрических размеров ее.

Представим магнитный поток в виде:

–– уравнение магнитной цепи,

где –– магнитное сопротивление катушки с током;

Fн – намагничивающая сила.

Сделаем сравнение электрического и магнитного полей:

Второе правило Кирхгофа:

Намагничивание ферромагнитных материалов.

Ферромагнитные материалы (ферромагнетики) – это веществ, обладающие очень большой магнитной проницаемостью(μ1).

К ним относятся: Fe; сталь; Ni; Co; их сплавы; чугун.

Если в пустотелую катушку с током вставить стальной сердечник, то магнитная индукция поля, создаваемого этой катушкой, резко увеличится, т.е. усилится магнитное поле.

Усиление магнитного поля объясняется тем, что стальной сердечник, относящийся к ферромагнетикам, обладает свойством намагничиваться. В процессе намагничивания внутри стального сердечника возникает свое внутреннее магнитное поле, которое накладывается на поле катушки и усиливает его.

График, показывающий, как изменяется магнитная индукция результирующего магнитного поля с изменением напряженности магнитного поля, называется кривой намагничивания.

Если по катушке пропустить переменный ток, то в сердечнике будет происходить циклическое перемагничивание, в процессе которого будет наблюдаться явление магнитного гистерезиса.

Магнитный гистерезис – явление отставания (запаздывания )в изменениях магнитной индукции от соответствующих изменений напряженности магнитного поля.

График, показывающий, как изменяется магнитная индукция результирующего магнитного поля за один цикл перемагничивания называется петлей гистерезиса.

Площадь петли гистерезиса пропорциональна расходу энергии на перемагничивание (потери энергии на гистерезис), которая тратится на нагрев магнитопровода.

В зависимости от намагничиваемости все ферромагнитные материалы разделяются на две группы:

1. Магнито-мягкие материалы (МММ) – это материалы, которые легко намагничиваются и легко размагничиваются.

Площадь петли у них малая, а, значит, и расход энергии будет у них незначительный.

Применяются МММ для изготовления магнитопроводов всех электрических машин (генераторов и двигателей), а так же всевозможных электротехнических аппаратов(трансформаторов, пускателей, реле и т.п.) (смотри рис 1.).

2. Магнито-твердые материалы (МТМ) – это материалы, которые трудно намагничиваются и тяжело размагничиваются.

Расход энергии на перемагничивание у них очень большой. Они обладают очень большим остаточным магнетизмом и применяются для изготовления постоянных магнитов (смотри рис 2.).

Магнитная цепь – это устройство, в котором замыкается магнитный поток.

Простейшей магнитной цепью является магнитопровод (сердечник) кольцевой катушки.

Так же, как и электрические цепи, магнитные цепи бывают неразветвленные и разветвленные. Разветвленные магнитные цепи, в свою очередь, могут быть симметричными и несимметричными.

Симметричной магнитная цепь считается, если ее правая и левая части имеют одинаковые размеры, выполнены из одного и того же материала, а так же, намагничивающие силы IW одинаковы. При невыполнении хотя бы одного из этих условий цепь будет несимметричной.

Читайте также:  При обмотке тороида течет ток силой

В свою очередь магнитные цепи могут быть однородными и неоднородными.

Однородной магнитная цепь считается, если она выполнена из одного и того же материала и имеет по всей длине одинаковое сечение. Если же отдельные участки цепи изготовлены из различных ферромагнитных материалов или имеют разные длины и сечения, тогда эта магнитная цепь считается неоднородной.

На рисунке 1. показан пример однородной неразветвленной магнитной цепи.

На рисунке 2. показана однородная разветвленная магнитная цепь.

На рисунке 3. показана неоднородная разветвленная магнитная цепь.

Расчет магнитной цепи.

Расчеты магнитных цепей основан на использовании закона полного тока.

Причем, есть прямой расчет когда по заданному магнитному потоку требуется определить величину тока, который необходимо пропускать по катушкам для создания заданного магнитного потока, или число витков для катушек.

И есть обратный расчет, когда при известном токе и числе витков необходимо рассчитать величину магнитного потока .

Для нижеприведенной магнитной цепи определить величину тока, который необходимо пропустить по катушкам для создания магнитного потока Ф = 48·10 -4 Вб. Число витков катушек, расположенных не магнитопроводе W1 = 600 и W2 = 400. Катушки включены согласно. Геометрические размеры и материал отдельных элементов цепи заданы на рисунке. Все размеры на рисунке даны в сантиметрах.

Дано:

I; μf1; μf2; μ1; μ2; – ?

Используя заданные геометрические размеры магнитопровода, определяются поперечные сечения магнитопровода на его I и II участках:

S1 = 6·6 = 36 см = 36·10 -4 м 2

S2 = 6·8 = 48 см = 48·10 -4 м 2

Определяется магнитная индукция поля на отдельных участках магнитопровода:

; ;

;

При использовании кривых намагничивания или табличной зависимости В от Н определяются напряженности магнитного поля на участках I и II:

; ;

Напряженность магнитного поля в воздушном зазоре определяется расчетным путем:

т.к. .

Определяются магнитные напряжения на каждом из участков данной магнитной цепи:

,

где l1 – длина линии магнитной индукции на участке I магнитной цепи;

где

Определяется намагничивающая сила:

Согласно закону полного тока:

определяется необходимая сила тока:

Определяется абсолютная магнитная проницаемость участков I и I данной магнитной цепи:

;

Определяется магнитная проницаемость участков I и II:

Явление электромагнитной индукции.

– заключается в том, что при движении проводника в магнитном поле, в этом проводнике индуктируется (возникает) электродвижущая сила (ЭДС).

Физическая сущность возникновения ЭДС заключается в том, что при движении проводника в магнитном поле с како-то скоростью V, с такой же скоростью будут перемещаться в магнитном поле все свободные электроны, имеющиеся в объеме этого проводника. И на любую движущуюся в магнитном поле заряженную частицу q будет действовать электромагнитная сила:

Под действием этих электромагнитных сил внутри проводника будет происходить разделение электрических зарядов, в результате чего внутри проводника возникает электрическое поле, обладающее каким-то запасом электрической энергии. Таким образом, движущийся в магнитном поле проводник становится источником электрической энергии.

По сере разделения зарядов с возникновением электрического поля, на каждый из зарядов начинают действовать электрические силы:

где E – напряженность электрического поля.

Напряжение электрических сил противоположно направлению электромагнитных сил , поэтому при каком-то значении напряженности электрического поля, электрические силы уравновесят силы электромагнитные, после чего разделение заряженных частиц прекратится.

Напряжение, измеренное между концами этого проводника, равное разности потенциалов, и будет представлять собой ЭДС.

Учитывая то, что электрическое напряжение между двумя точками электрического поля пропорционально напряженности электрического поля и длине линии напряженности:

тогда величина ЭДС Е, индуктируемой в проводнике, движущемся в магнитном поле со скоростью V:

т.к. = , тогда , в итоге

(В)

Направление индуктируемой в проводнике ЭДС, определяется по правилу правой руки, которое читается так:

Если правую руку расположить в магнитном поле так, чтобы вектор магнитной индукции входил бы в ладонь, а большой палец показывал бы направление движения проводника, тогда четыре вытянутых пальца покажут направление индуктируемой в проводнике ЭДС.

Если за какой-то промежуток времени Δt, проводник переместился в магнитном поле на какое-то расстояние Δb, тогда скорость движения проводника будет равна:

Величина ЭДС, индуктируемой в проводнике, определяется еще и скоростью изменения магнитного потока:

Это значит, что для возникновения в проводнике ЭДС, проводник не обязательно перемещать в магнитном поле, а достаточно внести его в магнитное поле, магнитный поток которого изменяется с течением времени.

Например, в трансформаторах движущихся частей нет, а ЭДС в обмотках возникает, т.к. обмотки пронизываются переменным магнитным полем.

Источник



6.2. Магнитное поле прямолинейного проводника с током

Вычислим поле, создаваемое током, текущим по тонкому прямолинейному проводу бесконечной длины.

Индукция магнитного поля в произвольной точке А (рис. 6.12), создаваемого элементом проводника dl, будет равна

Рис. 6.12. Магнитное поле прямолинейного проводника

Поля от различных элементов имеют одинаковое направление (по касательной к окружности радиусом R, лежащей в плоскости, ортогональной проводнику). Значит, мы можем складывать (интегрировать) абсолютные величины

Выразим r и sin через переменную интегрирования l

Тогда (6.7) переписывается в виде

Картина силовых линий магнитного поля бесконечно длинного прямолинейного проводника с током представлена на рис. 6.13.

Рис. 6.13. Магнитные силовые линии поля прямолинейного проводника с током:
1 — вид сбоку; 2, 3 — сечение проводника плоскостью, перпендикулярной проводнику

Для обозначения направления тока в проводнике, перпендикулярном плоскости рисунка, будем использовать следующие обозначения (рис. 6.14):

Рис. 6.14. Обозначения направления тока в проводнике

Для обозначения направления тока в проводнике, перпендикулярном плоскости рисунка, будем использовать следующие обозначения (рис. 6.14):

Напомним выражение для напряженности электрического поля тонкой нити, заряженной с линейной плотностью заряда

Сходство выражений очевидно: мы имеем ту же зависимость от расстояния до нити (тока), линейная плотность заряда заменилась на силу тока. Но направления полей различны. Для нити электрическое поле направлено по радиусам. Силовые линии магнитного поля бесконечного прямолинейного проводника с током образуют систему концентрических окружностей, охватывающих проводник. Направления силовых линий образуют с направлением тока правовинтовую систему.

Читайте также:  Сила тока электрический ток в различных средах

На рис. 6.15 представлен опыт по исследованию распределения силовых линий магнитного поля вокруг прямолинейного проводника с током. Толстый медный проводник пропущен через отверстия в прозрачной пластинке, на которую насыпаны железные опилки. После включения постоянного тока силой 25 А и постукивания по пластинке опилки образуют цепочки, повторяющие форму силовых линий магнитного поля.

Вокруг прямого провода, перпендикулярного пластинке, наблюдаются кольцевые силовые линии, расположенные наиболее густо вблизи провода. При удалении от него поле убывает.

Рис. 6.15. Визуализация силовых линий магнитного поля вокруг прямолинейного проводника

На рис. 6.16 представлены опыты по исследованию распределения силовых линий магнитного поля вокруг проводов, пересекающих картонную пластинку. Железные опилки, насыпанные на пластинку, выстраиваются вдоль силовых линий магнитного поля.

Рис. 6.16. Распределение силовых линий магнитного поля
вблизи пересечения с пластинкой одного, двух и нескольких проводов

Источник

Магнитное поле прямолинейного проводника с током

Дата публикации: 09 августа 2013 .
Категория: Статьи.

Если к прямолинейному проводнику с электрическим током поднести магнитную стрелку, то она будет стремиться стать перпендикулярно плоскости, проходящей через ось проводника и центр вращения стрелки. Это указывает на то, что на стрелку действуют особые силы, которые называются магнитными силами. Кроме действия на магнитную стрелку, магнитное поле оказывает влияние на движущиеся заряженные частицы и на проводники с током, находящиеся в магнитном поле. В проводниках, движущихся в магнитном поле, или в неподвижных проводниках, находящихся в переменном магнитном поле, возникает индуктивная электродвижущая сила (э. д. с.).

Магнитное поле

В соответствии с вышесказанным мы можем дать следующее определение магнитного поля.

Магнитным полем называется одна из двух сторон электромагнитного поля, возбуждаемая электрическими зарядами движущихся частиц и изменением электрического поля и характеризующаяся силовым воздействием на движущиеся зараженные частицы, а стало быть, и на электрические токи.

Рисунок 1. Магнитное поле вокруг проводника с током
Рисунок 2. Направление магнитных индукционных линий

Если продеть через картон толстый проводник и пропустить по нему электрический ток, то стальные опилки, насыпанные на картон, расположатся вокруг проводника по концентрическим окружностям, представляющим собой в данном случае так называемые магнитные индукционные линии (рисунок 1). Мы можем передвигать картон вверх или вниз по проводнику, но расположение стальных опилок не изменится. Следовательно, магнитное поле возникает вокруг проводника по всей его длине.

Если на картон поставить маленькие магнитные стрелки, то, меняя направление тока в проводнике, можно увидеть, что магнитные стрелки будут поворачиваться (рисунок 2). Это показывает, что направление магнитных индукционных линий меняется с изменением направления тока в проводнике.

Магнитные индукционные линии вокруг проводника с током обладают следующими свойствами: 1) магнитные индукционные линии прямолинейного проводника имеют форму концентрических окружностей; 2) чем ближе к проводнику, тем гуще располагаются магнитные индукционные линии; 3) магнитная индукция (интенсивность поля) зависит от величины тока в проводнике; 4) направление магнитных индукционных линий зависит от направления тока в проводнике.

Чтобы показать направление тока в проводнике, изображенном в разрезе, принято условное обозначение, которым мы в дальнейшем будем пользоваться. Если мысленно поместить в проводнике стрелку по направлению тока (рисунок 3), то в проводнике, ток в котором направлен от нас, увидим хвост оперения стрелы (крестик); если же ток направлен к нам, увидим острие стрелы (точку).

Рисунок 3. Условное обозначение направления тока в проводниках

Правило буравчика

Правило буравчика позволяет определить направление магнитных индукционных линий вокруг проводника с током. Если буравчик (штопор) с правой резьбой будет двигаться поступательно по направлению тока, то направление вращения ручки будет совпадать с направлением магнитных индукционных линий вокруг проводника (рисунок 4).

Магнитная стрелка, внесенная в магнитное поле проводника с током, располагается вдоль магнитных индукционных линий. Поэтому для определения ее расположения можно также воспользоваться «правилом буравчика» (рисунок 5). Магнитное поле есть одно из важнейших проявлений электрического тока и не может быть получено независимо и отдельно от тока.

Рисунок 4. Определение направления магнитных индукционных линий вокруг проводника с током по «правилу буравчика» Рисунок 5. Определение направления отклонений магнитной стрелки, поднесенной к проводнику с током, по «правилу буравчика»

Магнитная индукция

Магнитное поле характеризуется вектором магнитной индукции, который имеет, следовательно, определенную величину и определенное направление в пространстве.

Магнитная индукция
Рисунок 6. К закону Био и Савара

Количественное выражение для магнитной индукции в результате обобщения опытных данных установлено Био и Саваром (рисунок 6). Измеряя по отклонению магнитной стрелки магнитные поля электрических токов различной величины и формы, оба ученых пришли к выводу, что всякий элемент тока создает на некотором расстоянии от себя магнитное поле, магнитная индукция которого ΔB прямо пропорциональна длине Δl этого элемента, величине протекающего тока I, синусу угла α между направлением тока и радиусом-вектором, соединяющим интересующую нас точку поля с данным элементом тока, и обратно пропорциональна квадрату длины этого радиус-вектора r:

где K – коэффициент, зависящий от магнитных свойств среды и от выбранной системы единиц.

В абсолютной практической рационализованной системе единиц МКСА

где µмагнитная проницаемость вакуума или магнитная постоянная в системе МКСА:

µ = 4 × π × 10 -7 (генри/метр);

генри (гн) – единица индуктивности; 1 гн = 1 ом × сек.

µ – относительная магнитная проницаемость – безразмерный коэффициент, показывающий, во сколько раз магнитная проницаемость данного материала больше магнитной проницаемости вакуума.

Размерность магнитной индукции можно найти по формуле

Вольт-секунда иначе называется вебером (вб):

Читайте также:  Схема блока питания от 0 до 30 вольт регулировкой по току

На практике встречается более мелкая единица магнитной индукции – гаусс (гс):

Закон Био Савара позволяет вычислить магнитную индукцию бесконечно длинного прямолинейного проводника:

где а – расстояние от проводника до точки, где определяется магнитная индукция.

Напряженность магнитного поля

Отношение магнитной индукции к произведению магнитных проницаемостей µ × µ называется напряженностью магнитного поля и обозначается буквой H:

Последнее уравнение связывает две магнитные величины: индукцию и напряженность магнитного поля.

Найдем размерность H:

Иногда пользуются другой единицей измерения напряженности магнитного поля – эрстедом (эр):

Напряженность магнитного поля H, как и магнитная индукция B, является векторной величиной.

Линия, касательная к каждой точке которой совпадает с направлением вектора магнитной индукции, называется линией магнитной индукции или магнитной индукционной линией.

Магнитный поток

Произведение магнитной индукции на величину площадки, перпендикулярной направлению поля (вектору магнитной индукции), называется потоком вектора магнитной индукции или просто магнитным потоком и обозначается буквой Ф:

Размерность магнитного потока:

то есть магнитный поток измеряется в вольт-секундах или веберах.

Более мелкой единицей магнитного потока является максвелл (мкс):

Видео 1. Гипотеза Ампера

Видео 2. Магнетизм и электромагнетизм

Источник: Кузнецов М. И., «Основы электротехники» – 9-е издание, исправленное – Москва: Высшая школа, 1964 – 560с.

Источник

ХАРАКТЕРИСТИКИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ

Магнитная индукция.Интенсивность магнитного поля характеризуется магнитной индукцией В. Чем сильнее магнитное поле, созданное постоянным магнитом или электромагнитом, тем большую индукцию оно имеет. Направление действия электромагнитной силы Fна проводник определяется правилом левой руки (рис.3).

Если расположить левую руку так, чтобы магнитные линии пронизывали ладонь, а вытянутые четыре пальца указывали направление тока в проводнике, то отогнутый большой палец укажет направление действия электромагнитной силы.

По этой силе можно судить об интенсивности магнитного поля, т. е. о его магнитной индукции. Если на проводник длиной 1 м с током 1 А, расположенный перпендикулярно магнитным линиям в равномерном магнитном поле, действует сила в 1 Н, то магнитная индукция такого поля равна 1 Тл (тесла).

Запомните

Магнитная индукция — векторная величина: в каждой точке поля вектор магнитной индукции направлен по касательной к магнитным силовым линиям.

Магнитный поток. Величина, измеряемая произведением магнитной индукции

Вна площадь S, перпендикулярную вектору магнитной индукции, называется магнитным потоком Ф:

Магнитную индукцию выражают в теслах, а площадь — в квадратных метрах, поэтому единица магнитного потока — вебер:

Магнитодвижущая сила. Способность тока возбуждать магнитное поле характеризуется магнитодвижущей силой (МДС), Действующей вдоль замкнутой магнитной силовой линии. Магнитодвижущая сила равна току, создающему магнитное поле, и выражается в амперах.

Рис. 3. Определение направления действия

электромагнитной силы на проводник с током

согласно правилу левой руки

Для проводника с током I МДС равна току I. В общем случае, когда замкнутый контур магнитной силовой линии охватывает несколько токов, суммарная МДС равна сумме токов.

Для катушки с числом витков w и током I (рис. 4) МДС равна:

Напряженность магнитного поля. Магнитодвижущая сила, при­ходящаяся на единицу длины магнитной силовой линии, называется напряженностью магнитного поля Н и выражается в амперах на метр (А/м).

Если физические условия вдоль всей длины магнитной линии одинаковы, то

Например, вокруг прямолинейного проводника с током Iлинии магнитного поля представляют собой концентрические окружности переменного радиуса х, длина каждой из которых = 2 х. В этом случае напряженность

Запомните

По мере удаления от проводника напряженность поля снижается.

Магнитная проницаемость. Магнитная индукция зависит не только от силы тока, проходящего по прямолинейному проводнику или индуктивной катушке,

но и от свойств среды, в которой создается магнитное поле. Величиной, характеризующей магнитные свойства среды служит абсолютная магнитная проницаемость .Она определяется отношением магнитной индукции В к напряженности магнитного поля Н и измеряется в генри на метр (Гн/м):

Рис. 4.Тороидальная катушка

Абсолютная магнитная проницаемость вакуума для воздуха и других неферромагнитных материалов она незначительно отличается от магнитной проницаемости вакуума и при технических расчетах принимается равной Так как абсолютная магнитная проницаемость для вакуума и указанных ранее материалов практически одинакова, то называется магнитной постоянной.

Абсолютная магнитная проницаемость ферромагнитных материалов непостоянна и во много раз превышает магнитную проницаемость вакуума.

Число, показывающее, во сколько раз абсолютная магнитная проницаемость ферромагнитного материала больше магнитной постоянной, называется относительной магнитной проницаемостью , или (сокращенно) магнитной проницаемостью:

Пример .1. Сталь при определенных условиях обладает абсолютной магнитной проницаемостью , равной 0,0008792 Гн/м. Определить относительную магнитную проницаемость этой стали.

Решение

Относительная магнитная проницаемость

Рис.5. Семейство кривых намагничивания: 1- технически чистого железа;

2 — электротехнической стали; 3 — пермаллоя

Семейство кривых намагничивания технически чистого железа (1), электротехнической стали (2) и пермаллоя (3) приведено на рис. 5. Эти материалы широко применяются в трансформаторах, электротехнических машинах и аппаратах.

Как видно из кривых намагничивания (см. рис..5), способность материалов намагничиваться (их магнитная проницаемость) в слабых полях велика, а затем с ростом индукции постепенно уменьшается.

Магнитная проницаемость магнитных материалов — величина изменяющаяся, зависящая от степени их намагничивания. При одной и той же напряженности магнитного поля (см. рис..5) магнитная индукция в чистом железе больше, чем в электротехнической стали. Это объясняется тем, что магнитная проницаемость чистого железа больше магнитной проницаемости электротехнической стали.

Пример..2. Напряженность магнитного поля катушки Н = 750 А/м, абсолютная проницаемость сердечника , = 0,0008792 Гн/м. Определить магнитную индукцию сердечника.

Решение

Магнитная индукция сердечника

1. От каких величин зависит напряженность магнитного поля?

2. В каких единицах измеряется магнитная индукция?

3. Что называется относительной магнитной проницаемостью ц?

4. От каких параметров зависит магнитная индукция?

5. В каких единицах измеряется магнитный поток?

Источник